2. Articole
Permanent URI for this collectionhttps://msuir.usm.md/handle/123456789/13434
Browse
4 results
Search Results
Item Амплитудно-временные характеристики электрического пробоя длинных воздушных промежутков в двухэлектродной разрядной системе «острие–плоскость» коммутационным апериодическим импульсом высокого напряжения [Articol](2025) Баранов, М.И.Приведены результаты расчетно-экспериментального определения основных амплитудно- временных характеристик электрического пробоя длинных воздушных промежутков в двух- электродной разрядной системе (ДЭРС) «острие–плоскость» стандартным коммутационным апериодическим импульсом высокого напряжения временной формы Tm/Тp≈200 мкс/1990 мкс положительной полярности. Получены приближенные расчетные соотношения для нахождения времени Тd пробоя, пробивного (разрядного) напряжения Ud и усредненной по минимальной длине lmin ≥ 1 м данных промежутков пробивной напряженности Ed сильного электрического поля для этой ДЭРС. Предложенный инженерный подход для определения значений Тd, Ud и Ed базируется на результатах приближенного расчета в длинном воздушном промежутке ДЭРС «острие–плоскость» резко неоднородного сильного электромагнитного поля и возникновении из-за его действия вблизи нижнего заостренного края верхнего потенциального электрода–острия ДЭРС сферической зоны радиусом ri активной ударной ионизации электронами ее атмосферного воздуха, с которой в сторону нижнего заземленного электрода– плоскости ДЭРС развивается положительный лидер разряда.Item Основные электрофизические характеристики природной трехфазной дисперсной системы «грозовое облако–земля»(2023) Баранов, М.И.Приведены результаты инженерного расчета основных электрофизических характеристик трехфазной дисперсной системы земной тропосферы «грозовое облако–земля», в облаке которой несущая газообразная воздушная фаза содержит мелкие жидкие капли воды и мелкие твердые диэлектрические частицы. Полученные результаты будут способствовать прогнозированию грозовой обстановки в тропосфере Земли при минимальной исходной метеорологической информации, дальнейшему развитию физики линейной молнии и решению проблемы молниезащиты воздушных и наземных объектов и обслуживающего их персонала.Item Электрофизический механизм возникновения явления поверхностного эффекта в металлическом проводнике с электрическим переменным током проводимости(2023) Баранов, М.И.Предложен электрофизический механизм, объясняющий возникновение неравномерного распределения напряженностей собственного переменного электромагнитного поля (ЭМП) по толщине массивного изотропного немагнитного металлического проводника прямоугольного поперечного сечения с электрическим переменным током проводимости i0(t) различных амплитудно-временных параметров. В основу механизма, обосновывающего проявление поверхностного эффекта в указанном проводнике, положен закон электромагнитной индукции Фарадея–Максвелла. Математически показано, что возникающие в материале проводника от действия переменного тока проводимости i0(t) и соответственно собственного переменного магнитного потока Ф0(t) индукционные переменные токи проводимости и их переменные магнитные поля при dФ0(t)/dt>0 ослабляют распределенные внутри проводника напряженности собственного переменного ЭМП, а при dФ0(t)/dt<0 поддерживают уменьшающиеся во времени и по глубине материала проводника напряженности ЭМП.Item Расчетная оценка плотности тока смещения и ее влияния на электромагнитные процессы в металлическом проводнике с переменным током проводимости(2023) Баранов, М.И.Приведены результаты приближенного расчета плотности δs(t) тока смещения is(t) и оценки ее влияния на протекание электромагнитных процессов в изотропном немагнитном металле (сплаве) сплошного цилиндрического проводника конечных размеров (радиусом r0 и длиной l0>>r0) с электрическим переменным (импульсным) аксиальным током проводимости i0(t) различных амплитудно-временных параметров. Полученные теоретические данные для квантованных (дискретных) пространственно-временных распределений стоячих продольных волн (полуволн) плотности δs(t) тока смещения is(t) в указанном проводнике позволяют заключить, что в электродинамических расчетах переменных (импульсных) электромагнитных процессов, протекающих как в этом проводнике, так и в электрической цепи с ним связанной, влияние продольных волн (полуволн) плотности δs(t) тока смещения is(t) и самого тока смещения is(t) в нем можно не учитывать и этими величинами при практических полевых расчетах можно пренебрегать. Установлено, что волны (полуволны) плотности δs(t) тока смещения is(t) и самого тока смещения is(t) сохраняют соленоидальность (замкнутость) полного электрического тока ii(t) = i0(t) + is(t) в проводнике и его цепи. Расчетным путем показано, что ток смещения is(t) и его плотность δs(t) в немагнитном металле (сплаве) исследуемого проводника тепловых (джоулевых) потерь энергии не несут.