Browsing by Author "Баранов, М.И."

Now showing 1 - 3 of 3

Основные электрофизические характеристики природной трехфазной дисперсной системы «грозовое облако–земля»
(2023) Баранов, М.И.
Приведены результаты инженерного расчета основных электрофизических характеристик трехфазной дисперсной системы земной тропосферы «грозовое облако–земля», в облаке которой несущая газообразная воздушная фаза содержит мелкие жидкие капли воды и мелкие твердые диэлектрические частицы. Полученные результаты будут способствовать прогнозированию грозовой обстановки в тропосфере Земли при минимальной исходной метеорологической информации, дальнейшему развитию физики линейной молнии и решению проблемы молниезащиты воздушных и наземных объектов и обслуживающего их персонала.
Расчетная оценка плотности тока смещения и ее влияния на электромагнитные процессы в металлическом проводнике с переменным током проводимости
(2023) Баранов, М.И.
Приведены результаты приближенного расчета плотности δs(t) тока смещения is(t) и оценки ее влияния на протекание электромагнитных процессов в изотропном немагнитном металле (сплаве) сплошного цилиндрического проводника конечных размеров (радиусом r0 и длиной l0>>r0) с электрическим переменным (импульсным) аксиальным током проводимости i0(t) различных амплитудно-временных параметров. Полученные теоретические данные для квантованных (дискретных) пространственно-временных распределений стоячих продольных волн (полуволн) плотности δs(t) тока смещения is(t) в указанном проводнике позволяют заключить, что в электродинамических расчетах переменных (импульсных) электромагнитных процессов, протекающих как в этом проводнике, так и в электрической цепи с ним связанной, влияние продольных волн (полуволн) плотности δs(t) тока смещения is(t) и самого тока смещения is(t) в нем можно не учитывать и этими величинами при практических полевых расчетах можно пренебрегать. Установлено, что волны (полуволны) плотности δs(t) тока смещения is(t) и самого тока смещения is(t) сохраняют соленоидальность (замкнутость) полного электрического тока ii(t) = i0(t) + is(t) в проводнике и его цепи. Расчетным путем показано, что ток смещения is(t) и его плотность δs(t) в немагнитном металле (сплаве) исследуемого проводника тепловых (джоулевых) потерь энергии не несут.
Электрофизический механизм возникновения явления поверхностного эффекта в металлическом проводнике с электрическим переменным током проводимости
(2023) Баранов, М.И.
Предложен электрофизический механизм, объясняющий возникновение неравномерного распределения напряженностей собственного переменного электромагнитного поля (ЭМП) по толщине массивного изотропного немагнитного металлического проводника прямоугольного поперечного сечения с электрическим переменным током проводимости i0(t) различных амплитудно-временных параметров. В основу механизма, обосновывающего проявление поверхностного эффекта в указанном проводнике, положен закон электромагнитной индукции Фарадея–Максвелла. Математически показано, что возникающие в материале проводника от действия переменного тока проводимости i0(t) и соответственно собственного переменного магнитного потока Ф0(t) индукционные переменные токи проводимости и их переменные магнитные поля при dФ0(t)/dt>0 ослабляют распределенные внутри проводника напряженности собственного переменного ЭМП, а при dФ0(t)/dt<0 поддерживают уменьшающиеся во времени и по глубине материала проводника напряженности ЭМП.